Con lắc thuận nghịch – Thí nghiệm vật lý ảo – Vật lý kỹ thuật

Chương trình máy tính “Con lắc thuận nghịch” mô phỏng lại gần như chính xác nguyên lý hoạt động của thiết bị cùng tên trên thực tế. Con lắc thuận nghịch thường bắt gặp trong các phòng thí nghiệm của nhà trường, với mục đích xác định gia tốc rơi tự do với độ chính xác cao.

Chương trình mô phỏng thực hiện bởi sinh viên
ngành Công nghệ thông tin
Đại học Sư phạm Kỹ thuật Tp. Hồ Chí Minh:
Liên Minh Quang

Minh hoạ mô phỏng con lắc

Mô tả chương trình

Chương trình mô phỏng thực hiện theo một con lắc khác với quả nặng lớn hơn nhằm mục đích minh hoạ rõ nét sự thay đổi các tham số của con lắc như: vị trí trọng tâm, chu kì dao động, chiều dài rút gọn… Khi ấy người xem sẽ dễ hiểu được cơ chế làm việc của con lắc hơn. Người dùng có thể dùng chuột thay bàn tay vặn quả nặng lên xuống, thay đổi trục quay của con lắc, dùng chuột kéo con lắc ra góc lệch ban đầu và cho dao động.

Con lắc này có cấu trúc từ :

– Một thanh đồng chất dài 1.2 m, khối lượng 1 kg.
– Hai lưỡi dao \(O_1O_2\) gắn cố định, mỗi cái khối lượng 100 g. Một lưỡi dao cách đầu thanh 10 cm, hai lưỡi dao lại cách nhau 71.5 cm.
– Hai quả nặng, khối lượng mỗi quả 2 kg, độ dày 2 cm. Một quả gắn cố định vào điểm nằm giữa hai lưỡi dao, cách dao \(O_1\) 15 cm. Quả nặng kia gắn phía ngoài \(O_2\) và có thể vặn di chuyển được.

Hình 1: Cấu tạo con lắc thuận nghịchHình 1: Cấu tạo con lắc thuận nghịchĐặc biệt chương trình còn trình diễn con lắc đơn tương ứng có cùng chu kì xê dịch. Điều này nhằm mục đích diễn đạt một cách hình ảnh khái niệm “ chiều dài rút gọn ” của con lắc vật lý. Khi dùng chuột thay bàn tay vặn quả nặng, chiều dài này được màn biểu diễn qua dấu mũi tên .
Nếu chiều dài rút gọn này không bằng khoảng cách \ ( O_1O_2 \ ), chu kì xê dịch qua trục \ ( O_1 \ ) và qua trục \ ( O_2 \ ) sẽ khác nhau. Còn nếu chiều dài rút gọn trùng với khoảng cách \ ( O_1O_2 \ ), con lắc sẽ xê dịch với chu kì như nhau dù treo ở đầu nào .
Chu kì của con lắc mô phỏng này nhờ vào vào vị trí quả nặng di động như đồ thị dưới. Giao điểm của hai đồ thị chu kì tương ứng với vị trí quả nặng, khi sự kiện chiều dài rút gọn trùng với khoảng cách \ ( O_1O_2 \ ) xảy ra .
Chu kì con lắc phụ thuộc vào tham số cấu trúc và đầu treoHình 2: Chu kì con lắc phụ thuộc vào tham số cấu trúc và đầu treo

Nguyên lý mô phỏng

Nguyên lý hoạt động con lắc thuận nghịch

Con lắc thuận nghịch là con lắc có đến hai điểm treo: \(O_1\) và \(O_2\), vít cố định như hình 2.1. Ta có thể treo con lắc dao động quanh một trong hai điểm đó, khi ấy con lắc dao động như một con lắc vật lý thông thường với chu kỳ:
\[T=2\pi\sqrt{\frac{I}{mga}},\tag{1}\]
trong đó \(I\) – moment quán tính của con lắc đối với trục đi qua điểm treo, \(a\) – khoảng cách từ trọng tâm đến điểm treo. Nhớ lại rằng chu kỳ dao động của con lắc toán học có dạng:
\[T=2\pi\sqrt{\frac{l}{g}}.\]
So sánh hai công thức trên, đặt
\[L=\frac{I}{ma}.\]
Thế vào (1) ta có:
\[T=2\pi\sqrt{\frac{L}{g}}.\tag{2}\]

Ta gọi \ ( L \ ) là chiều dài rút gọn của con lắc vật lý. Đó là chiều dài của một con lắc toán học có chu kỳ luân hồi trùng với con lắc vật lý đang xét .
Như vậy từ công thức ( 2 ), nếu biết được chu kỳ luân hồi \ ( T \ ) và chiều dài rút gọn \ ( L \ ), ta hoàn toàn có thể suy ra được tần suất trọng trường \ ( g \ ) cần tìm. Vấn đề không đơn thuần, chính do ta chưa xác lập được độ dài rút gọn .
Các chứng tỏ phức tạp hơn dẫn đến tác dụng rất quan trọng như sau : nếu treo ngược con lắc và cho nó giao động quanh điểm \ ( O_2 \ ) mà chu kỳ luân hồi giao động của nó vẫn không đổi, thì khoảng cách \ ( O_1O_2 \ ) giữa hai điểm treo chính bằng chiều dài rút gọn \ ( L \ ) .

Hay:
Nếu
\[T’=T,\]
thì
\[L=O_1O_2.\]

Vậy nên để đi tìm độ dài rút gọn \(L\), ta cần điều chỉnh cấu trúc của con lắc sao cho dù treo ở \(O_1\) hay \(O_2\), chu kỳ dao động của nó vẫn như nhau. Con lắc thuận nghịch trong bài thí nghiệm được cấu tạo có chủ ý, sao cho trọng tâm của nó thay đổi được nhờ di chuyển quả nặng \(B\) (nằm ngoài đoạn thẳng \(O_1O_2\)).

Những suy luận trên dẫn đến nguyên tắc triển khai thí nghiệm khá đơn thuần như sau. Điều chỉnh quả nặng \ ( B \ ) đến vị trí thích hợp sao cho khi đo chu kỳ luân hồi giao động qua \ ( O_1 \ ) và \ ( O_2 \ ) cho ra cùng một giá trị chu kỳ luân hồi \ ( T \ ). Từ đó tính được tần suất trọng trường theo công thức ( 2 )
\ [ g = \ frac { 4 \ pi ^ 2L } { T ^ 2 } = \ frac { 4 \ pi ^ 2O _1O_2 } { T ^ 2 }. \ ]

Con lắc thuận nghịch trên thực tế

Source: https://thaiphuongthuy.com
Category : Blog

Related Posts

Trả lời

Email của bạn sẽ không được hiển thị công khai.